پژوهش فیزیک ایران
سال:1384 | دوره:5 | شماره:1 |تعداد مقالات:9

ما طی خورشیدگرفتگی 20 مرداد 1378 در ایران، آزمایشی برای آشکارسازی تغییرات کوتاه دوره در شدت انرژی تاج خورشید انجام دادیم. مکان آزمایش در دانشگاه اصفهان، در 20 کیلومتری خط سایه مرکزی انتخاب شد. در این آزمایش از یک نورسنج 6 کاناله و فیلتر پیوستار با پهنای باند 190 Å با طول موج مرکزی 4700 Å استفاده و مقدار شدت با آهنگ 5 هرتز برای 6 ناحیه مختلف تاج خورشید ثبت شد. در انتخاب این نواحی از تصاویر ایکس نرم رصدخانه مداری YOHKOH استفاده شد. تحلیل فوریه همه کانالها به جز کانال 6 که نور به آن نمی رسید، نشان می دهد که امواجی با دامنه های بین 0.3 تا 0.7 درصد متوسط شدت تاج و با فرکانسهای کمتر از 0.1 هرتز در داده ها وجود دارد. برای یافتن این امواج و محاسبه پارامترهای آنها از روش ضرایب همبستگی و کمترین مربعات استفاده شده است. شباهتهایی بین امواج ثبت شده و در کانالهای مختلف وجود دارد (جدول 1) و به نظر می رسد که یکی از آنها در همه کانالها وجود داشته است. این مطلب، حدس نظریه پردازانی را که میرایی امواج مد سریع (fast mode) با طول میرایی چند صد هزار کیلومتر را عامل گرم شدن تابع در نواحی فعال می دانند، تقویت می کند. پارامترهای این امواج با فرض این که این امواج مد سریع یا مد آهسته (slow mode) هستند، محاسبه شده است. برای محاسبه طول امواج مد آهسته از رابطه λ=VAP  که P دوره تناوب موج و CS سرعت صوت است و برای امواج مد سریع از رابطه λ=VAP که VA سرعت Alfven است، استفاده کردیم. نتایج این محاسبات که در جدولهای 3 و 4 آمده است با نتایج رصدهای انجام شده در خورشید گرفتگیهای قبلی (1995 و 1998) مشابه است. هم چنین مرتبه بزرگی شار انرژی به دست آمده مشابه نتایج گذشته است. بر این اساس، امواج مد سریع شار انرژی لازم برای گرم نگه داشتن تاج خورشید را دارا هستند، آزمایش های تکمیلی، به خصوص رصدهای دو بعدی برای تحقیق در مورد آهنگ میرایی این امواج مورد نیاز است.

شیشه های چلکاجنید از قبیل سولفید آرسنیک به علت دارا بودن ضریب شکست غیر خطی بالا اخیرا توجه زیادی را برای کاربردهای سؤیچینگ به خود جلب نموده اند. با استفاده از دو روش جارون - z و روش ترکیب چهار موج تبهگن ضرایب ثابت نوری شیشه های سولفید آرسنیک As2S3 در دو شکل لایه نازک و کپه ای (Bulk) محاسبه گردیده اند. این محاسبات بر اساس برازش نتیجه های تجربی و روابط نظری حاصل شده اند. هم خوانی خوبی بین نتایج به دست آمده از دو روش بالا دیده می شود. ضریب شکست غیر خطی3´10-17 m2/W   و ضریب جذب غیر خطی  β=0.29 cm/GW بدست آمده اند.

ما ساختار فازی نظریه میدانهای پیمانه ای شبکه ای دو بعدی را با وجود جمله چرن در کنش بررسی می کنیم. گروههای تقارنی، زیر گروههای غیر آبلی، متناهی و ناهمبند گروه SU(3) هستند. به دلیل موهومی بودن کنش، یک ساختار فاز غنی در مقایسه با نظریه میدانهای پیمانه ای محض دو بعدی به وجود می آید. اگر از نمایشهای کاهش ناپذیر یک بعدی برای اعضا گروه استفاده کنیم نمودارهای فازشبیه به نمودارهای فاز شبیه به نمودارهای  فاز گروه Z3، که مرکز این گروههاست، خواهد بود.رفتار بقیه نمایشهای کاهش ناپذیر اندکی متفاوت است. گذار فاز برای گروه Z3 از مرتبه یک است. در این مقاله ساختار فازی مدلهای پیمانه ای با گروه U(N) نیز مورد بررسی قرار گرفته و ثابت می شود که در این مدلها تعداد گذرهای فاز مرتبه اول بی نهایت است.

در این مقاله یک تحلیل از تراکم بوز اینشتین برای دستگاهی از ذرات با اسپین صفر را که با یکدیگر بر همکنش ندارند در یک پتانسیل نوسانگر ارائه می دهیم. نشان خواهیم داد که یک دستگاه مقید چه از نظر کمی و چه از نظر کیفی با یک دستگاه نامقید از گازها (دستگاه بوزون آزاد) تفاوت دارد. یک تفاوت بسیار مهم آن است که بر خلاف دستگاهی از بوزونهای آزاد، در دستگاهی از بوزونهای مقید یک دمای بحرانی وجود ندارد. موضوع تراکم بوز اینشتین در این پتانسیل نوسانگر هماهنگ را چه از نظر عددی و چه از نظر تحلیلی مورد بررسی قرار می دهیم.

در این تحقیق مغناطوتنگش و انبساط گرمایی نانوکامپوزیتهای Nd4Fe77.5B18.5 به هم بسته با پلیمر به روش پیمانه کرنشی مورد مطالعه قرار گرفته است. اثر بازپخت نمونه بر کمیتهای اندازه گیری شده نیز بررسی شده است. طرحهای پراش پرتو X به همراه تصاویر SEM از نمونه اصلی و بازپخت شده نشان می دهند که بازپخت موجب رشد دانه فازهای مغناطیسی نرم α-Fe و Fe3B در زمینه آمورف و سختی مکانیکی نمونه می شود. رفتار عمومی منحنیهای انبساط گرمایی دو نمونه مشابه است، اما اندازه ضریب انبساط نمونه بازپخت شده در حدود 20% بزرگتر است. اندازه گیری مغناطوتنگش مقادیر بزرگی از مرتبه 4-10 را در حضور میدانهای مغناطیسی نسبتا ضعیف نشان می دهد. اندازه مغناطوتنگش پس از بازپخت به شدت کاهش می یابد که ریشه در عوامل متفاوتی دارد. مغناطوتنگش نمونه اصلی عمدتا ناشی از آثار تک ذره ای زیر شبکه Nd در فاز Nd2Fe14B است، اما در مورد نمونه بازپخت شده وضعیت بسیار متفاوت است. تغییر پیچیده رفتار منحنیهای همدمای مغناطوتنگش پس از بازپخت بر اساس سه عامل تنشهای داخلی، ناهمسانگردی مغناطوبلوری و نیز سازوکارهای موثر در واگردانی مغناطیسی بررسی می شوند.

میدان مغناطیسی فوق ریز در مکان ناخالصیهای آهن، رودیوم، کادمیوم و قلع در بلور زمینه کروم با روش امواج تحت بهبود یافته خطی با پتانسیل کامل که بر پایه نظریه تابعی چگالی استوار است محاسبه شد. نتایج حاصل از به کارگیری دو ابر سلول با ابعاد مختلف نشان داد که برای محاسبه خواص موضعی نظیر میدان مغناطیسی فوق ریز می توان با دقت قابل قبولی از ابر سلولهای کوچک بهره گرفت. در ادامه ایده پیشنهادی کاتنیر و دیگران مبنی بر نقش کلیدی دامنه موج چگالی اسپینی کروم در تنظیم رفتار آن در آلیاژهای مذکور مورد نقد و بررسی قرار گرفت و نشان داده شد این رهیافت معیاری وابسته به ناخالصی محسوب می شود و لذا چندان کارآیی ندارد. ضمنا با مطالعه خواص ساختاری و مغناطیسی آلیاژهای مختلف نشان دادیم که در مورد آلیاژ آهن، دوفاز مختلف با خاصیت مغناطیسی ضعیف و قوی وجود دارد که حالت پایه، حالت با خاصیت مغناطیسی ضعیف است. در نهایت اثر فشار بر میدان مغناطیسی فوق ریز در مکان هسته ناخالصیها و همچنین تاثیر آن بر گشتاور مغناطیسی اتمهای کروم مورد بررسی قرار گرفتند.

در این مقاله ابتدا فرایند تهیه نقطه های کوانتومی (نانو بلورکهای) سولفور سرب (PbS) که به روش کلوییدی تهیه شده اند را مطرح می نماییم. سپس موضوع تغییر ساختار الکترونی این ذرات در اثر کاهش ابعاد نسبت به ماده توده ای (پدیده تحدید کوانتومی حاملهای بار) از طریق مطالعه طیف جذبی آنها مورد بررسی قرار گرفته است. مطالعه طیفهای جذبی این ذرات نشان می دهد که انتقال طول موج جذب به سمت آبی (طول موجهای کوتاهتر و در نتیجه انرژیهای بالاتر) و بنابراین افزایش گاف انرژی این مواد نسبت به ماده توده ای صورت گرفته، که با کوچکتر شدن اندازه ذرات این انتقال و در نتیجه افزایش گاف بیشتر می شود. اندازه ذرات در این بررسی با استفاده از پهنای قله ها در طیف XRD و همچنین با استفاده از طیفهای جذبی و مدلهای تئوریک محاسبه شده است.

در این مقاله ساختار الکترونی و طیف اپتیکی در تیتانات باریوم مکعبی مورد مطالعه قرار گرفته است. محاسبات با استفاده از روش امواج تحت تقویت شده خطی با پتانسیل کامل (FP-LAPW) در چارچوب نظریه تابعی چگالی (DFT) هوهنبرگ، کوهن و شم با تقویت شیب تعمیم یافته (GGA) انجام گرفته است. نتایج حاصل، سازگاری خوبی با نتایج تجربی و تئوری به دست آمده از روشهای دیگر دارد.