پژوهش فیزیک ایران
سال:1385 | دوره:6 | شماره:2 |تعداد مقالات:9

در بسیاری از مدلها، مزونها از جفت کوارک و ضو کوارک که در یک پتانسیل نگهدارنده حرکت می کنند تشکیل شده اند. در این مدل اثر پتانسیلهای برهم کنش اضافی مربوط به اسپین و ایزواسپین ذرات کوارک وجود دارد. در مدل کوارکهای تشکیل دهنده کایرال برهم کنش پتانسیلهای فوق ریز به وسیله بوزونهای گلدستون به علت وابستگی اسپین و ایزواسپین در توصیف طیف انرژیهای کمتر از 1.7 GeV در نظر گرفته شده است. در این مدل نه تنها از پتانسیلهای نگهدارنده برای فواصل دور استفاده شده بلکه از پتانسیل بار رنگ و پتانسیلهای برهم کنش فوق ریز نیز به خوبی استفاده شده است. با این ترکیب از پتانسیلهای طیف مزونها را محاسبه کرده ایم. مشاهده شد که مقادیر به دست آمده به مقادیر تجربی بسیار نزدیک است.

در درمان غدد سرطانی درون مغزی با روش نوترون درمانی با بور، انرژی بهینه نوترون از نظر درمان، فیزیک نوترون و شیمی مساله، در دهه اخیر مورد مطالعه بوده است گرچه سطح مقطع جذب نوترون حرارتی با بور بالاست 3836) بارن( لکن برای معالجه غدد درون مغزی نظیر گلیوبلاستوما نیاز به نوترونهای سریع است تا ضمن حرکت به سوی غده حرارتی شوند. از سوی دیگر در برخورد نوترونهای پرانرژی به هسته اتمها به ویژه هیدروژن، باعث پس زنی پروتون می گردند. دوز ناشی از این پس زنی هسته عامل محدود کننده ای در تعیین حداکثر انرژی نوترون در درمان با بور است. به همین دلیل بازه انرژی نوترونهای فوق حرارتی eV 10 تا keV 10 معمولا مناسبترین بازه انرژی محسوب می شود. در شبیه سازی نوترون درمانی، از روش مونت کارلو با استفاده از دو کد MCBNCT و MCNP4C همراه با سطح مقطعهای 290 گروهی استخراج شده از ENDF/B6 استفاده شد. شبیه سازی نشان داد که انرژی مناسب، بستگی به اندازه و عمق غده دارد لکن به علت اندازه و شکل غده و فاصله غده از سطح سر و همچنین توزیع انرژی باریکه نوترون تعیین انرژی دقیق غیر عملی است. مثلا برای غده ای به پهنای حدود 5 سانتی متر و ضخامت یک تا دو سانتی متر واقع در عمق 2 تا 5 سانتی متر، انرژی مناسب بین 3 تا keV 5 است.

در این مقاله تولید میدانهای مغناطیسی بزرگ مقیاس در عالم، ناشی از افت و خیزهای کوانتومی میدان مغناطیسی در دوران تورمی و توسط جفت شدگی آن با میدان دیلاتون و اسکالر خمش ریچی بررسی شده و همچنین نشان داده شده که می توان میدانهایی با شدت مشاهده شده امروزی را تولید کرد. در مورد تحول میدان دیلاتون دو حالت وجود دارد. حالت اول این که تحول میدان دیلاتون پس از دوران تورمی خاتمه یابد و حالت دوم این که تحول میدان دیلاتون پس از دوران بازگرمایش ادامه پیدا کرده و با واپاشی آن خاتمه یابد که در این مقاله حالت اول بررسی می شود. پس از اتمام تحول دیلاتون به نظریه الکترومغناطیس معمولی بازگشته و مقدار میدان مغناطیسی امروزی را محاسبه می کنیم.

دانه های مغناطیسی FeCo در اندازه های زیر میکرون با درصدهای مختلف کبالت در حضور میدانهای مغناطیسی رشد داده شده اند. پس از حذف یونهای اضافی و اکسیژن، عملیات گرمایی انجام گردیده و برخی از نمونه ها در بستر پلیمر در حضور میدان مغناطیسی جهت دار شدند. نتایج SEM، XRD و اندازه گیریهای مغناطیسی، وجود ناهمسانگردی مغناطیسی القایی در نمونه ها را تایید می کنند؛ به طوری که برای نمونه Fe0.7 Co0.3 حضور میدان در ضمن رشد دانه ها، وادارندگی را از 820 Oe به 1600 Oe می رساند. اندازه گیری تغییرات زمانی مغناطش نمونه ها یک رابطه خطی بین ضریب پایداری مغناطیسی و وادارندگی را نشان می دهد. مغناطش پسماند نمونه های جهت دار به میزان %25 افزایش یافته است. بالا بردن وادارندگی محیط برای افزایش ظرفیت ذخیره سازی مغناطیسی اطلاعات یک عامل اصلی است.

با استفاده از کد CORSIKA و مدل اندرکنش هادرونی انرژیهای بالا QGSJET، شبیه سازی مونت کارلو برای تعداد 5000 بهمن گسترده هوایی و تابشهای اولیه گاما، پروتون، هلیوم، نیتروژن، سیلسیوم و آهن در انرژیهای مختلف انجام و رابطه Hmax با جرم و انرژی تابش اولیه به دست آمده و نتایج مورد تحلیل قرار گرفته است.

در این مقاله یکی از اتمهای اگزوتیک، یعنی اتمهای میوندار مورد بررسی قرار گرفته اند. از نتایج این تحقیق، دست یافتن به روشی است که بتوان با گسترش آن از جمله در نظر گرفتن اندرکنشهای قوی با هسته، دیگر اتمهای اگزوتیک را مورد بررسی قرار داد. علاوه بر این، بررسی سینماتیک گذارهای اتمهای میوندار در محاسبات دقیقتر همجوشی کاتالیزور میونی نقش اساسی دارند. لازم به ذکر است که در این مقاله برخلاف کار دیگران انرژی جنبشی اتمهای میوندار در طی فرآیندهای گذار، ثابت در نظر گرفته نشده است و برای این منظور از روش گروه بندی انرژی استفاده کرده ایم. شایان ذکر است که روش گروه بندی انرژی ما را قادر ساخته است تا علاوه بر اینکه تاثیر انرژی جنبشی اتمهای میوندار را در فرآیندهای برخوردی گذار به حساب بیاوریم، بتوانیم طیف انرژی جنبشی اتمهای میوندار در حالت پایه را نیز استخراج کنیم.

مقادیر تجربی ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت را برای شکافت القایی سیستمهای 16O+232Th، 12C+236U، 11B+237Np، 14N+232Th، 11B+235U و 12C+232Th با مقادیر ناهمسانگردی زاویه ای که با استفاده از مدل نقطه زینی استاندارد پیش بینی می شود مقایسه کرده ایم. این مقایسه را به دو صورت الف) بدون در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون و ب) با در نظر گرفتن تصحیح گسیل نوترون انجام داده ایم. همچنین رفتارهای عادی و غیرعادی در ناهمسانگردی زاویه ای پاره های شکافت این سیستمها مورد بحث قرار گرفتند. نهایتا تعداد میانگین نوترونهای گسیل شده از هسته مرکب را با در نظر گرفتن بهترین برازش برای هر کدام از این سیستمها پیش بینی نموده ایم.

برهمکنش های فوق ریز در مکان اورانیوم از ترکیب آنتی فرومغناطیس USb2 با استفاده از نظریه تابعی چگالی و روش امواج تخت بهبود یافته به علاوه اوربیتالهای موضعی (APW+lo) بررسی شده اند. میزان جایگزینی الکترونهای ƒ در این ترکیب مورد بررسی قرار گرفته است. نتایج نشان می دهند که الکترونهای 5ƒ تمایل دارند به خوبی با الکترونهای رسانش هیبرید شوند.

در سالهای اخیر تحلیل سریهای زمانی ناشی از فاصله ضربان قلب توسط روشهای DFA و MF-DFA مورد توجه بوده است. در این مقاله به جای بررسی سریهای فاصله ضربان قلب که در کارهای قبلی انجام شده است، با روشهای فوق الذکر به طور مستقیم به مطالعه و بررسی سیگنالهای الکتریکی قلب پرداخته و رفتار مقیاسی متفاوتی را برای قلب سالم و قلب بیمار مشاهده کرده ایم.